反铁电体的基本特征

　　反铁电性的概念，是美国科学家 Kittle 在 1951 年，根据宏观唯象理论提出的，其具体定义为：“反铁电体晶格内部的离子会发生与铁电体类似的自发极化，但不同于铁电体，反铁电体内部相邻晶格具有方向相反的自发极化，因而表现出零剩余极化强度。”因此，反向平行排列的偶极子是反铁电体区别于铁电体重要的特征，这在宏观上表现为总的自发极化强度等于零。若对反铁电体施加电场强度大于反铁电体偶极子反转所需的电场时，材料内部的偶极子同向平行排列，这时材料就由反铁电相转变成了铁电相，具体过程如图 2.4 所示。使反铁电体偶极子反转所需的电场就是材料的正向转折电场。
 

　　反铁电体在电场作用下会发生铁电-反铁电相变，从而表现出双电滞回线，如图 2.5 所示。在自由状态下，反铁电体内偶极子反向平行排列，表现为宏观极化强度为零；在小电场加载下，电场使得部分偶极子开始转向，宏观极化强度开始增加；当电场大于材料的正向转折电场 EAF时，材料内部相邻偶极子在电场作用下迅速转向实现同向平行，表现为宏观极化强度迅速增加；若电场继续增加，已转变为铁电态的材料宏观极化强度逐渐达到饱和。降低加载电场，材料的极化强度逐渐减小；当外电场小于材料的反向转折电场 EFA 时，材料内部偶极子恢复反向平行排列，宏观极化强度急速减小，变回反铁电相。